Résumé du projetCe rapport présente une idée paradoxale concernant l'évolution temporelle des États quantiques sous observation continue, pendant une période de temps définie. Le « effet de Zénon quantique (QZE) ‟ peut être défini comme la suppression de l'évolution dynamique d'un système instable dans son état initial défini par, en raison de fréquentes observations effectuées sur le système. La principale cause de ce phénomène est l'effondrement de la fonction d'onde due aux mesures d'observation et si les mesures effectuées sur le système sont fréquentes, c'est-à-dire si la différence de temps « Δt‟ entre les deux mesures est assez courte, la fonction d'onde s'effondre (réduit) Retour à l'état initial. Essentiellement, nous pouvons affirmer la question de la façon suivante, "une particule instable observée en permanence, si elle a pourri ou pas, on trouvera jamais désintégration. ‟ car cela rappelle le fameux paradoxe du philosophe grec « Zeno‟, c'est-à-dire le paradoxe de lui refuser la possibilité de mouvement à une flèche en vol, ce résultat équivalent quantique est connu comme le « Zeno‟s paradoxe quantique theory‟ ou le « effect‟ de Zénon quantique.
Description du projet

L'essentiel de l'idée implique que les mesures fréquentes peuvent ralentir l'évolution dynamique d'un système quantique et peuvent éventuellement entraver la transition aux États différentes de celle initiale. Cette rubrique est très populaire parmi les chercheurs et le domaine est très actif avec un énorme potentiel révolutionnaire. Ce problème a été tout d'abord pensé par M. Bestow et j. Nilson dans la fin 1960‟s dans leur étude de la désintégration des systèmes instables et ensuite formellement décrite dans un document de rupture du sol par Mira b. et g. soudanais en 1976, qui a structuré le parallélisme avec le paradoxe de la flèche par le philosophe Zénon d'Élée.Dans leur article, Mira et soudanais ont considéré la théorie schématique d'un système quantique instable. Les États correspondant aux produits de décomposition possible du système est considéré comme pour être inclus dans l'espace de tous les États qui vivent dans l'espace de Hilbert "H". Si nous considérons les projections orthogonales sur le sous-espace engendré par les États (instables) indécis du système par « P‟, cette projection correspond à une décision experimentobservable qui décrit en principal, si le système est pourri ou pas. Nous pouvons décrire le processus d'évolution mathématiquement par l'unitaireŨ(t) = exp(-iHt) (1)où l'équation est marquée par le paramètre temps réel « t‟ et le hamiltonien « h. »Si à un moment de 0, le système a été préparé dans l'État « ρ‟ ensuite dans cette définition de la quantitép(t) = Trace[ρŨ*(t) PŨ(t)] (2)est interprétée comme la probabilité, au temps t instantanée, pour trouver le système indécis. De même, la probabilité de trouver le système pourri est donnée par :q(t) = 1-p(t) (3)Nous pouvons développer l'idée d'une flèche quantique philosophique analogue à la flèche Zeno‟s, en tenant compte de la projection « P‟ sur l'ensemble des États localisés de la particule (de la flèche quantique) dans une région donnée » R‟ de l'espace, puis un peut dire que la particule on trouvera jamais d'arriver dans la région disjointe » R ^ ‟, on observe en permanence si il en a conclu a fourni » R ^ ‟ ou non. Et dans leurs propres mots de soudanais et Mira ; « La flèche quantique ne peut pas aller où il n'est pas »QZE peut également être comprise par l'inhibition des transitions induites par des mesures de fréquence. Le type de transitions pris en considération aux fins expérimentales sont généralement induite par les transitions parce qu'il est beaucoup plus possible de vérifier ce phénomène dans les transitions induites, plutôt que dans celles spontanées. Envisager un système de deux États, savoir « État A et d'État B‟, comme le montre"

La transition peut être induite par de nombreuses méthodes de dire, en appliquant une résonance perturbation pendant un temps fixe « t‟ et tenter de provoquer la transition. Notez que cela est équivalent à allumer un hamiltonien pour un temps fixe « t‟ dans l'analogie quantique. Nous supposons maintenant que nous pouvons les mesures sur ce système, le système des projets dans l'une des deux États, savoir « État A‟ et « B‟ d'État. Si le système est supposé pour être dans l'État b à l'origine, puis si nous faisons "n' mesures également espacés alors que la perturbation est appliquée, la probabilité de trouver le système dans l'État a va en diminuant comme" n' continue à augmenter.Nous supposons toujours cela comme un « Quantum Zeno‟ effet dans le monde quantique tandis que ce paradigme est traité comme un paradoxe dans la physique classique. Ce phénomène se dérouler, il faut deux ingrédients clés : la description de l'informatique de l'état quantique et les mesures de projectifs. Le premier ingrédient n'est pas unique à la mécanique quantique, cependant dans la physique classique nous n'avons pas le phénomène de mesures projectives, et par conséquent la QZE devienne un outil extraordinaire qui peut être utilisé en mécanique quantique. Ce point de vue de l'effet de Zénon étant possible que dans le domaine quantique était incontestée depuis l'époque du papier par Mira et soudanais a été publié. Cependant, beaucoup de recherche a été faite à dériver si cet effet peut avoir lieu dans le monde classique trop, et récemment, il y avait une proposition qui s'avère que possible. Nous verrons cela plus tard dans le livre.Dans leur article, Mira et soudanais ont utilisé le paradoxe du chat Schrӧdinger‟s de donner une description vivante du problème. Ils mentionnent qu'en supposant que l'engin se compose d'une particule quantique instable placée dans la zone équipée d'un compteur efficace et un chat à l'intérieur d'une chambre d'acier, il est également constitué d'un système dans lequel si la désintégration de particules, les déclencheurs du compteur et il active un petit marteau qui se brise sur le flacon de cyanure dans la Chambre de l'acier. Surveiller les fonctions vitales des montants chat à observer si la particule est pourri ou pas. Ils affirment que "si les fonctions sont constamment vérifiées pour voir si elles travaillent comme normalement, puis de paradoxe Zeno‟s, doit on conclure que la particule n'aurait jamais désintégration ? Sera le chat sauvé pourvu que ses fonctions vitales sont constamment surveillées? ‟Une condition importante du processus de décomposition est qu'il ne devrait pas être exponentielle, plutôt il devrait être O (q(x)), où q(x) est une fonction quadratique.Ce phénomène de QZE sera observé seulement si l'intervalle de temps des mesures projectifs est sufficientlysmall et le comportement de la décroissance dans l'intervalle de temps est quadratique. Bien qu'il a été prouvé qu'un systemshows instable, un comportement quadratique dans l'étape initiale de la décroissance, il est difficile d'observer un tel comportement de désintégration quadratique expérimentalement parce que la région de temps à afficher un tel comportement quadratique est généralement beaucoup plus courte que la résolution de temps typique un appareil de mesure de la technologie actuelle.

Lorsque l'original papier séminal de Mira et soudanais a été publié en 1976, il y avait une énorme controverse entourant la définition même de « fréquents projectif measurements‟ dans le système quantique.Dans leur article, ils ont prétendu que le processus de la poursuite des observations est un cas limite approche zéro de l'intervalle de temps entre deux mesures successives. Puisqu'en principe, il n'y a aucune barrière en prenant un écart arbitrairement infiniment petit intervalle entre deux mesures, ce processus était finalement considéré comme recevable dans le monde quantique.L'argument de la critique sur cette idéalisation a été mis au lit par l'argument de défense que mettre d'accord sur le fait qu'il y a une limitation de la fréquence d'observation équivaut à l'existence d'un intervalle élémentaire et indivisible de temps.Pour avoir une meilleure idée de cet effet, considérons une démonstration simple. Envisager un état quantique instable ׀ɸ(0) > le temps instant t = 0. Aussi laisser « H‟ être l'hamiltonien qui décrit l'évolution du système de la façon suivante :׀ɸ(t) > = exp(-iHt) ׀ɸ(0) > (4)Où ׀ɸ(t) > est l'État évolué à l'instant « t‟.Si l'on mesure l'État après un petit temps intervalle δt, la probabilité de survie de ׀ɸ(0) > peut être mesurée parP = {<ɸ(0)׀ɸ(δt)>} qui équivaut à environP = 1 – {(δt) 2 * Ĥ2} / 2 (5)où Ĥ2denotes les fluctuations dans h.Par conséquent, si nous effectuons n mesures durant un temps fixe intervalle ΔT = N * δ t, la probabilité de survie final devient :P = 1 – {(δt) 2 * Ĥ2} / N * 2 (6)qui tend à 1 comme n → ∞.Par ce biais, nous sous-entendons que nous faisons de la durée de temps entre deux mesures successives très petits et donc les mesures peuvent être considérées comme étant continu, en principal.

PREMIÈRE EXPÉRIENCE QZE

Le premier est largement reconnu QZE expérience a été réalisée avec succès par Anita, Heinzen, planante et vins en 1989, quand ils ont observé cet effet dans une transition rf entre deux 9Be + état fondamental hyperfine niveaux.L'appareil expérimental est composé d'environ 5000 9Be + ions stockées dans un piège de penning cylindrique. La pression dans le piège était de 10-8 PA. Le temps de stockage des ions a plusieurs heures. Un laser CW à fréquence doublée produit le rayonnement 313 nm pour conduire les transitions nécessaires optiquement pompe, laser cool et détecter les ions 9Be +. Ions Mg + 26 ont été également utilisées et entre en collision avec les ions 9Be + pour les garder froids. La méthode de collision utilisée était des collisions coulombiens à longue distance.

La séquence de mesure des transitions souhaitée 1→2 étaient comme suit :

Le rayonnement de 313 nm a été laissé sur pour environ 5-s pour s'assurer que tous les 9Be + ions étaient au niveau 1 et niveau 2 était presque vide. Le rayonnement est alors désactivé. Le champ de rf 320.7 –Mhz est alors activé pour T = 256 neurologue et sa fréquence et amplitude a été ajusté à en faire un πpulse sur la résonance. Lors de l'impulsion de rf, « n‟ des impulsions de durée t = 2,4 neurologue et longueur d'onde 313 –nm ont été appliquées comme un outil de mesure où n a 1, 2, 4, 8, 16, 32 ou 64. Les impulsions étaient assez longtemps pour s'effondrer les fonctions d'onde des ions individuels et suffisamment courtes pour garder tout pompage optique significatif à la baie. Le délai entre le début du champ rf et l'application de l'impulsion optique 313 –nm a propos (T/n – 1,3)-Mme la différence de temps entre l'application de deux impulsions subséquentes a été « T/n‟.Courtes impulsions de lumière appliquée en même temps que le champ rf donc faites les mesures. Ions, à un niveau dispersées quelques photons tandis que l'autre niveau, aucune photons ne dispersés et ainsi faire la distinction entre les niveaux était possible.

Le diagramme des niveaux d'énergie de 9Be + dans l'expérience est donné ci-dessous :

La figure 2 effet de zone quantique 2

La probabilité statistique de la transition qui se produisent peut être modélisée en fonction du paramètre "n‟ comme suit :p = 0,5 * [1 – cosn(π/n)] (7)Et les résultats expérimentaux sont présentés dans le format tabulaire comme suit :

Effet de zone quantique figure 3 3

Nous pouvons tracer aussi graphiquement les résultats :

Effet de Zénon quantique figure 4 4

Le prédites et les valeurs réelles d'accord au sein d'une erreur de mesure de 0,02 estimée à partir de la dispersion des données d'étalonnage initial. Avec la méthode de détermination de la probabilité de transition, dans certains cas les probabilités a été inférieur à 0 ou supérieur à 1, ce qui signifiait simplement que le nombre d'ions ont été légèrement supérieur ou inférieur au nombre attendu.La diminution générale des probabilités avec « n‟ démontre l'effet QZE. Ce fut une expérience très célèbre qui a lancé beaucoup de recherche dans ce domaine.

RECHERCHE EN COURS
Optique Zénon exemple :

Proposition de Zeno effet classique bien que la croyance largement répandue est que l'effet Zénon n'était pas possible dans le domaine classique, la recherche par Wang, Gu et Lin de la « l'Université chinoise de Hong Kong‟ ont donné une nouvelle proposition d'observer l'effet d'optique. Ils prétendent que l'effet Zénon peut exister dans les processus stochastiques classiques. Quand un linéaire polarisée faisceau de lumière avec une intensité initiale I0 est incident sur une série de médias de Faraday successives, la direction de polarisation du faisceau change progressivement avec le nombre croissant des médias Faraday.En supposant que la direction initiale de polarisation de la lumière est dans la direction y et l'angle de la rotation de la polarisation de l'entrée à la sortie des changements par π/2, alors l'intensité du faisceau de polarisation linéaire pour le composant de y est donnée par :I(z) = cos2 I0 [πz/2 L] (8)Où l est la longueur totale de tous les médias de Faraday qui induisent la rotation de π/2 de polarisation de la lumière, et « z‟ est la distance interne à l'intérieur des médias de Faraday. Le schéma de la proposition est donné ci-dessous :

Effet de Zénon quantique figure 5 5

Puisqu'il n'y a aucune mesure en (a), l'intensité du faisceau de polarisation pour la composante y évolue en douceur en fonction de z. Cependant dans le second cas (b), l'intensité a entraîné est radicalement changée. Au Fig. 1 b, nous faisons une mesure de polarisation verticale (le long de la direction y) après chaque milieu de Faraday, puis devient l'intensité a entraîné de la poutre de polarisation pour la composante yI(z) = I0 cos2 i-1 de [cos2(π/2N)] {π/2 L [z-(L/N)(i-1)]} où n estle nombre total des médias de Faraday avec la rotation de la polarisation même angle π/(2N), et i désigne le milieu de Faraday ith au cours de laquelle la distance z est située. Par conséquent, l'intensité pour le faisceau de lumière de polarisation pour la composante y à la fin de la sortie devient finalement :Out = I0 [cos2{π/(2N)]} N (9)Nous observons que lorsque n augmente c.-à-d. comme converge, l'intensité de sortie à la fin de la sortie sera proche de Io. Cela implique que l'intensité initiale du composant y de l'onde optique linéarisée, avec des angles de polarisation petit ne change pas après mesures d'infinies.Cela démontre l'effet Zénon dans un environnement classique et prouve ainsi qu'il peut être possible dans le domaine classique trop.Les graphiques des variations de l'intensité de ce régime sont donnés comme suit :

Effet de Zénon quantique figure 6 6

Dans le graphe (a), les variations de l'intensité de la polarisation faisceau dans le composant de y en fonction de la distance z pour les temps de mesure différents, tout en (b) donne la dépendance de l'intensité de sortie sur les temps de mesure n.Dans ce cas, le rôle des mesures projectives dans le monde quantique est effectué par la mesure de la polarisation de la lumière. Depuis toutes les quantités concernées sont classiques, il a prouvé que la ZE ne se produit dans le monde classique.

QZE avec une supraconducteur coudée

Avec la croyance que les supraconducteurs quitte pourrait être le prochain modèle de calcul quantique réalisable, a porté beaucoup d'attention à ce que tout ce que nous pouvons faire avec l'étude du supraconducteur quit et ses propriétés. Récemment, beaucoup de recherche a été effectuée dans le champ d'application de QZE avec le supraconducteur cesser de fumer.Éminents chercheurs dans les laboratoires de recherche fondamentale net au Japon ont essayé de suite une proposition visant à démontrer QZE dans les supraconducteurs cesser de fumer.Comme il a déjà été mentionné dans le rapport avant, une condition essentielle de la QZE doit être vérifiée expérimentalement est que le taux de désintégration du système instable devrait être quadratique et non exponentielle. Il a été expérimentalement démontré qu'un supraconducteur démissions satisfait à ce critère et, par conséquent un candidat prometteur pour démontrer cet effet. Également une mesure très haute fidélité de fumer seul a déjà été expérimentalement prouvée dans la technologie actuelle. DISPOSITIF interférant de démissions quantique supraconducteur ou calmar est utilisé pour la mesure. L'état d'un calmar est switchedfrom État de tension zéro à un état de tension finis pour un état quantique donné de l'abandon, alors qu'aucun changement produit de suite un autre État. Cette transition de commutation produit une macroscopicsignal de construire une mesure pour un flux supraconducteur de fumer.Un schéma pour montrer la QZE dans les supraconducteurs démissions est comme suit :

Effet de Zénon quantique figure 7 7

Un système est établi dans l'état initial de ׀ + > = 0,5-2 (׀0 > + ׀1 >), qui est un état propre de Pauli matrice x. projectif mesures sont effectuées dans l'intervalle t = T/N, où le projecteur est ׀ + >< + ׀ = 0,5 (I X), où I est la matrice identité et n est le nombre de mesures effectuées. Nous constatons que les mesures sélectives sont effectuées ici de ne considérer qu'un cas à l'état de projet en ׀ >< + ׀and, si l'État est projeté dans l'autre État, l'État est jeté comme un cas d'échec.Comme nous l'avons augmentation N, la probabilité de succès de la projection de l'État à un état de la cible va de 1. Et donc, nous pouvons observer le QZE, dans la pratique. Depuis une mesure directe de x avec un supraconducteur fumer a été construit pas encore expérimentalement, afin de connaître le résultat de la mesure de x dans la technologie d'ajustement, il faut effectuer un axe de rotation de π/2 environnants y avant et après l'exécution d'une mesure projective sur le z de Pauli. Cependant, récemment, un couplage de x entre un supraconducteur fumer et une ligne de parti pris contrôle de flux a été démontrée, qui montre une possibilité de réaliser une mesure directe de x dans un proche avenir. Puisqu'il n'est pas nécessaire effectuer des rotations préliminaires sur l'axe des Y, cette mesure directe du x a avantage à sa vitesse de lecture.Cette proposition récente a généré une quantité énorme de la recherche dans ce domaine.

APPLICATIONS FUTURES
Application dans le traitement du Cancer

L'application de l'effet Zénon peut être réalisée dans de nombreux domaines de la science, mais une telle demande cruciale à l'étude est dans le domaine du « Cancer Therapy‟. L'idée essentielle ici est que l'effet Zénon dans la pratique, peut permettre un self-destroying pur évolutif du cancer sans aucun traitement médical actif.En raison de certains travaux de qualité dans ce domaine par les chercheurs Serbes, à savoir Lavatorial et pavlovien, nous avons une proposition très prometteuse de traitement peut-être plus efficacement que les méthodes actuelles de la médecins de cancer.L'essentiel de la proposition réside dans le concept de l'inhibition des cellules de régulateur, qui causent les hyper-activité des cellules effectrices (également appelé comme la nature des cellules tueuses) d'éliminer les cellules cancéreuses (inspecteur dirty effet Harry). Cette stratégie est conceptuellement opposées à celles qui sont actuellement en usage dans le domaine de la carcinogenèse. Fondamentalement, ce stratagème est très semblable à l'effet Zénon dans un système non stable depuis en essence ; Il s'ensuit la notion que « décomposition provenant d'un état instable à l'état final de la décomposition peut jamais avoir lieu si des perturbations fréquentes sont faites mes mesures (traitement médical approprié) »

C'est un fait sans ambiguïté que dans les derniers stades de la maladie, traitement médical actif comme traitements de chimio-thérapie et chirrup peut accélérer l'expansion de la maladie plutôt qu'à l'inhibition. Dans un sens, cela se comporte comme une fonction de sanction. Si l'on considère l'évolution de la maladie causant des cellules comme un problème d'optimisation mathématique, nous pouvons déchiffrer que le taux d'évolution queue en fonction du temps et les cellules cancéreuses affectent les cellules régulières moins efficacement avec le passage du temps. Essentiellement cette méthode est complètement opposée à celle des traitements médicaux conventionnels actifs puisqu'il utilise l'effet de Zénon pour inhiber la croissance des cellules de l'organisme de réglementation.Supposons que tl correspond à l'échelle de temps, lorsque les cellules cancéreuses est pl, où pl, représente la population critique les cellules cancéreuses qui provoque certainement des effets létaux rapides.La population des cellules du cancer à un moment donné peut être considérée comme :p = p0 (1 + at) ; où à << 1 et p << pl, (10)Supposons qu'un traitement médical approprié existe qui peuvent être appliquées au même moment (pour un intervalle de temps significativement plus faible que t) et supposons également que le traitement donné est fort de moitié, alors l'équation réduit p à kp respect k (1 + at) < 1 pour à << 1.i.e., la population s'avère pour êtrepr = p0k(1 + at) < p0 ; pour à << 1 (11)Si le traitement est appliqué « n‟ fois, nous pouvons approcher de la population :PRN = p0 [(k (1 + at)) n] < p0 pour à << 1 (12)Ainsi, nous voyons que formellement comme « n‟ augmente, la population tend à 0. Il n'est pas trop difficile de voir que cela décrit l'effet de Zénon, qui est vérifié expérimentalement et qui s'est avérée dans le domaine de la mécanique quantique... Le seul problème avec cette proposition est l'existence d'un traitement médical approprié qui serait conforme aux paramètres requis pour la méthodologie. Cependant, il y a espoir qu'avec l'avancement de la science et la technologie ainsi que l'essor de la technologie de nanofabrication, un tel processus peut être développé.

Détection de bombe quantique

Une des applications plus largement vantées de la QZE est la possibilité de résoudre le « problème de Andaman‟s Bomb‟ de Quantum. Le problème est posé comme ceci : nous avons un forfait qui peut ou peut ne pas contenir une bombe. Toutefois, le package est tellement sensible que simplement en regardant peut provoquer cette bombe d'exploser. Si ce problème se pose classique, il s'avère que c'est insoluble, mais paradoxalement la mécanique quantique nous dit que cela est possible.Afin d'observer si la bombe existe réellement, nous profiter du fait que nous pouvons utiliser la QZE à notre avantage. La figure suivante montre un schéma de détection exempte d'interaction par bits photogéniques marquées avec la polarisation États savoir ׀0 > ≡ ׀H > et ׀1 > ׀V ≡ >, où h et v sont respectivement les polarisations verticales et horizontales.

Effet de Zénon quantique figure 8 8

Tenir compte de l'apport initial : ׀0 > qui tourne ensuite par le cristallin à l'État "cosƟ׀0 > + sinƟ׀1 > ‟, avec Ɵ = π/2N, telle que, lorsque"N‟ est suffisamment grand, sinƟ environ réduit à π/2N. Cet État est alors entré dans un séparateur de faisceau (de spin qubits, un aimant de Stern-Gerladina servirait) qui envoie des ׀0 > le long de la voie et les ׀1 > le long du chemin en haut. Ces deux voies sont complètement indépendantes et peuvent aller, par exemple, à travers les différentes salles dans un bâtiment. Ce protocole sera créé pour établir s'il y a ou est pas une bombe dans le chemin d'accès supérieur – donc une volonté de toujours utiliser l'appareil dans une configuration que le chemin d'accès supérieure parcourt la région suspecte et le chemin d'accès inférieur traverse une région sûre connue (aucune bombe).Supposons que dans le premier cas, aucune bombe n'est présent.Puis la deuxième séparateur combine les amplitudes des deux voies cohérente et l'état final est « cosƟ׀0 > + sinƟ׀1 > ‟. Si nous l'envoyons pour plus d'itération à travers la lentille, on obtient "cos2Ɵ ׀0 > + sin2Ɵ ׀1 > ‟, donc fois répétées itérations n donnerait" cosNƟ׀0 > + sinNƟ׀1 > ‟ qui équivaudrait à environ ׀1 >, étant donné que cosNƟ devient négligeable. Donc si il n'y a aucune bombe actuelle, et nous suivez le schéma ci-dessus et de mesurer l'État après n cycles, nous obtenons ׀1 > avec une probabilité très élevée.Supposons maintenant qu'il y a une bombe dans la salle. Puis, il y a deux résultats possibles dans le premier cycle. Avec cos2Ɵ de probabilité, le qubit passe la bombe et provoque une explosion. Avec une probabilité sin2 Ɵ, le qubit passe par le chemin d'accès inférieur, ne voit pas la bombe et émerge en tant que ׀0 >.La présence de la bombe est donc comme une tortue quantique, qui force l'effet Zénon quantique.Mais note que dans cette situation interférométrique la bombe n'a pas besoin de mesurer réellement et par conséquent le nom: « interaction libre measurement‟. Maintenant examiner le second cycle, la probabilité que la bombe explose est sin2 Ɵ cos2Ɵ tandis que la probabilité de l'évitement est cos2Ɵcos2Ɵ. Donc, pour les cycles N, la probabilité pour éviter la bombe est « cos2NƟ‟ et le qubit apparaît comme ׀0 >. Et la probabilité que la bombe explose en tout un cycle entre 1 à n est "1-cos2NƟ‟, mais dans ce dernier cas il n'y a aucun qubit.

Si nous considérons que le paramètre Ɵ = π/2N et « suffisamment grandes, nous sommes réduits à trois cas N‟ :

Aucune bombe. La mesure de probabilité est presque certitude ou très élevé et l'état final est ׀1 >.
Bombe présent, mais aucune explosion. La mesure de cette probabilité est cos2NƟ, ce qui équivaut approximativement 1 - π2/4N, qui, pour un grand N, se rapproche de 1.
Bombe actuelle et explosion. La mesure de la probabilité est de 1-cos2NƟ, qui, pour un grand N, se rapproche de π2/4N qui est très faible et peut être pratiquement négligée.Nous pouvons aussi étendre cette affaire pour les paquets de N, N-1 qui contient des bombes. Ainsi nous sommes en mesure de résoudre, de principal « Andaman‟s Quantum Bomb‟ problème avec l'aide de la QZE. et le vélo avec un interféromètre de qubits

PHILOSOPHIE ET SCIENCES COGNITIVES

Il y a également beaucoup d'emphase sur la QZE dans le philosophique ainsi que dans le domaine des sciences cognitives. Les philosophes ont commencé à expliquer certaines des questions séculaires qui a pu prendre la peine de l'humanité, avec l'aide de cette théorie. Une étude récente suggère que l'homme crée temps et non l'inverse, comme c'est la perception générale.

Des expériences dans ce domaine plus jettent le doute sur notre perception du temps, comme nous le savons.

Un parallèle que les philosophes se dessiner avec les croyances de Zénon est le fait que l'homme est constamment, à chaque instant, à la lisière du paradoxe décrit par Zénon. En sciences cognitives, il est une croyance que « une idée, si l'homme à un tel point qu'il commande sa plus grande attention, intérêts peut engouffrer constamment lui et cet engloutissement constante est considérée comme due à QZE‟. Par le biais de ces philosophies, beaucoup des enseignements actuels des neurosciences sont interrogés. Biocentrisme, qui est également un du domaine de la science remplaçant plus largement suivi, préconise également QZE dans sa compréhension des questions philosophiques que l'humanité a eu à traiter depuis l'avènement de l'époque.Je voudrais mettre fin à ce rapport, en citant un extrait du livre célèbre de Henry Stapp‟s, « une Universe‟ consciente, qui est considérée comme une des solutions possibles à l'énigme de dichotomie corps-esprit dont le domaine des sciences cognitives a eu à traiter depuis longtemps :Il affirme que « l'effet Zénon quantique est la principale méthode par laquelle l'esprit est la superposition de l'État du cerveau à l'attention. Elle affecte la façon dont les humains développent la conscience et des actions humaines, peuvent perçus comme des manifestations de la volonté libre, qui peuvent être interprétées pour être consciemment choisi et légués à se produire par un agent humain. »

[1] Mira b. et e. c. g. soudanais, j. Math. Phys. 18, 756 (1977)[2] W. Anita, persistantes, de j. d. Heinzen, d. Wineland, Volume 41, numéro 5. (1990)[3] Podologie Satsuma, Shir Sarto, sous-clé Vijayanagar, Samba Chichi. arXiv:1006.2133 (2010)[4] Wang Li Gang, TR-Jian Gu, Ha-Sing lin arXiv:1003.5545 (2010)[5] Jania Paola, Sabrina maniaque. arXiv:1003.3737 (2009)[6] Paolo Bacchic, Marlena Ligate. arXiv:0911.2201 Journal-ref: j. Math. Phys. 51, 022103 (2010)[7] Lavatorial, Rafe Vladan pavlovien. arXiv:0910.5606 (2009)[8] TR-Jian Gu. arXiv:0906.3958. Journal-ref : EPL 88, 20007 (2009)[9] Paolo Bacchic, Giuseppe Mario, Pascal Saver. arXiv:0711.4280. Journal-ref: J. Phys.: conf. sér. 196 012017 (2009).

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